Sığa ve Dielektrikler Kondansatör ve Sığa Bir kondansatörde her hangi iki iletken bir yalıtkanla (ya da boşlukla) birbirinden ayrılır. Uygulamada her bir iletken başlangıçta sıfır net yüke sahiptir ve elektronlar bir iletkenden bir diğerine taşınır.(yüklü iletken) Bundan sonra,net yük hala sıfır olmasına rağmen iletkenler eşit büyüklükte ve zıt yükle yüklenir. Kondansatör Q yüküne sahip olduğunda ,Q>0 ise ,yüksek potansiyelli iletken +Q diğeri -Q yüküne sahip olur.

Kondansatör ve Sığa Sığa Kondansatörü yüklemenin bir yolu ,bu iletkenleri bataryanın zıt terminallerine bağlamaktır, ki bu iletkenler arasında belirli bir Vab potansiyel farkı oluşturur. ( a-tarafı pozitif yük için ve b- tarafı negatif yük için). Daha sonra Q ve –Q yükleri yüklendiğinde, batarya bağlantısı kesilir. Q yükünün büyüklüğü iki katına çıkarılırsa, elektrik alan iki kat güçlenir ve Vab iki kat büyür. Bu durumda Q/Vab oranı hala sabittir ve bu C kapasitansı(sığası) olarak adlandırılır. -Q Q Kondansatör Q yüküne sahip olduğunda ,Q>0 ise, yüksek potansiyelli iletken +Q, diğeri -Q yüküne sahip olur.

Sığanın hesaplanması Yük yoğunluğu: Elektrik alan: Potansiyel fark: Boşluktaki paralel plakalı kondansatör Yük yoğunluğu: Elektrik alan: Potansiyel fark: Sığa: Sığa sadece kondansatörün geometrisine bağlıdır. Sığa ,alan A ile doğru orantılıdır. Plakaları birbirinden ayıran d uzaklığı ile ters orantılıdır. Plakalar arasına bir madde yerleştirildiğinde, onun özellikleri sığayı etkiler.

Sığanın hesaplanması 1 F = 1 C2/N m (Note [e0]=C2/N m2) Birimler 1 F = 1 C2/N m (Note [e0]=C2/N m2) 1 mF = 10-6 F, 1 pF = 10-12 F e0 = 8.85 x 10-12 F/m Örnek 24.1: 1-F lık bir kondansatörün boyutları

Sığanın hesaplanması Örnek 24.2: Paralel plakalı kondansatörün özellikleri

Sığanın hesaplanması Gauss kanunundan: -Q - - - + + ra + - - + + rb + Örnek 24.3: Bir küresel kondansatör Gauss kanunundan: -Q - - - + + ra + - - + + rb + + r + - Q - - Bu şekil bir nokta yük için olanla benzerdir.

Sığanın hesaplanması r r Q -Q Çizgi yük yoğunluğu l Örnek 24.4: Silindirik kondansatör (L uzunluklu) Q -Q Dış metal şerit r r İşaret teli Çizgi yük yoğunluğu l

Seri ve paralel Kondansatörler Seri kondansatörler

Seri ve paralel Kondansatörler Seri kondansatörler a c b Seri kombinasyondaki eşdeğer sığa, V Potansiyel farkı aynı olduğunda, kombinasyonla aynı Q yüküne sahip tek bir kondansatörün sığası ile belirlenir.

Seri ve paralel Kondansatörler b Paralel kombinasyonun sığası, benzer Q=Q1+Q2 toplam yüküne ve potansiyel farkına sahip tek bir kondansatörünkine eşittir.

Seri ve paralel Kondansatörler Kondansatör Ağları

Seri ve paralel Kondansatörler Kondansatör ağları

Seri ve paralel Kondansatörler Kondansatör ağları 2 C C C C C A A C C C C C B B C C C C C C C A A C B B C C

Enerji depolama ve Elektrik alan enerjisi Bir kondansatörü yüklemek için yapılan iş Son potansiyel farkı V ve max yükü Q olana kadar yüklenen bir kondansatör yükleme süreci düşünelim. Yüklenme süreci esnasında bir ara durumda, yükü q ve potansiyel farkı v olsun. Bu durumda dq ilave bir yük unsurunu taşımak için yapılması gereken iş: Kondansatörün q yükünü sıfırdan Q ya kadar artırmak için yapılması gereken toplam iş:

Enerji depolama ve Elektrik alan enerjisi Yüklü kondansatörün potansiyel enerjisi Yüksüz bir kondansatörün potansiyel enerjisi sıfır olarak bulunur. Bununla birlikte, önceki slayttaki W, yüklenmiş kondansatörün U potansiyel enerjisine eşittir. Kondansatörü yüklemek için yapılması gereken toplam iş, toplam Q yükü ile yüklenme süreci sırasında potansiyel farkın orta değeri olan (1/2)V nin çarpımına eşittir.

Enerji depolama ve Elektrik alan enerjisi Biz fazla enerjinin plakalar arasındaki bölgede depolandığını düşünebiliriz. Birim hacimdeki enerji olan, u enerji yoğunluğunu bulalım Bölgenin hacmi Bu ilişki her elektrik alan için doğrudur.

Enerji depolama ve Elektrik alan enerjisi Örnek 24.9: Depolanan enerjiyi hesaplamanın iki yolu Örnek 24.3 deki küresel kondansatörü düşünelim Bu kondansatörde depolanan enerji: İki iletken küre arasındaki elektrik alan: İçteki kürenin içindeki elektrik alan sıfırdır Dıştaki kürenin iç yüzeyinin dışındaki elektrik alan sıfırdır.

Enerji depolama ve Elektrik alan enerjisi Örnek : Depolanan enerji

Dielektrikler Dielektrik maddeler Kondansatörün iletken plakaları arasına iletken olmayan materyal (dielektrik) koyulduğunda ,aynı Q yükü depolanmışken, sığanın arttığı deneysel olarak bulunmuştur. Dielektrik sabiti k (= K ders kitabında) aşağıdaki gibi bulunur : Yük sabitken, Madde k Madde k 3-6 Boşluk 1 Mika Hava(1 atm) 1.00059 Mylar 3.1 Teflon 2.1 Plexiglas 3.40 Polyethelene 2.25 Su 80.4

Dielektrikler İndüklenen yük ve Polarizasyon(kutuplanma) Plakalar arası boşluk olan zıt yüklü iki paralel plaka düşünelim. Şimdi, dielektrik sabiti k olan dielektrik madde yerleştirelim; Elektrik alandaki yükün kaynağı, dielektrik maddedeki negatif ve pozitif yüklerin yeniden dağılımıdır (net yük sıfır). Bu yeni dağılım polarizasyon olarak adlandırılır ve bu, indüklenen yükleri ve orijinal elektrik alanı kısmen kaldıran alanı üretir.

Dielektrikler İndüklenen yüklerin moleküler modeli

Dielektrikler İndüklenen yüklerin moleküler modeli

Dielektrikler Tuzun çözünme sebebi Na+ veCl- iyonları arasında elektrostatik etkileşimin sonucu oluşan NaCl, normalde katı kristal yapıdadır. Su çok büyük bir dielektrik sabitine sahiptir. (78). Bu ,birbirleriyle etkileşen atomlar arasındaki alanı azaltır. Kristal kafesi parçalar haline gelir ve çözünür.

Dielektrikler Gauss kanunu: + + - + iletken dielektrik + - + Dielektriklerde Gauss kanunu Gauss kanunu: + + - + iletken dielektrik + - + Kuşatılmış serbest yük