Hidrostatik Denge Denklemi Dinamik Zaman Ölçeği

Slides:



Advertisements
Benzer bir sunumlar
PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ
Advertisements

İDEAL AKIŞKANLARIN İKİ BOYUTLU AKIMLARI
DİFERANSİYEL AKIŞ ANALİZİ
Diferansiyel Denklemler
Matlab ile Sayısal Diferansiyel
KARMA Ş IK SAYILAR Derse giriş için tıklayın... A. Tanım A. Tanım B. i nin Kuvvetleri B. i nin Kuvvetleri C. İki Karmaşık Sayının Eşitliği C. İki Karmaşık.
JEODEZİ I Doç.Dr. Ersoy ARSLAN.
TEKNOLOJİNİN BİLİMSEL İLKELERİ
İŞ VE ENERJİ İş : Dengelenmemiş net kuvvetin parçacığın yörüngesi boyunca katettiği eğrisel yola göre integrasyonu işi verir. ‌‌│
17. MEKANİKSEL SİSTEMLER VE TRANSFER FONKSİYONLARI
SİSMİK- ELEKTRİK YÖNTEMLER DERS-1
Lineer Sistemlerin Deprem Davranışı
PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ
HİDROLİK 6. HAFTA MOMENTUM VE SIVI AKIŞLARINDA DİNAMİK KUVVETLER.
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNETİĞİ
Projemizin İçeriği: Anahtarlanmış Doğrusal Sistemler
Bölüm 4: Sayısal İntegral
NEWTON'UN HAREKET KANUNLARI.
Makina Elemanlarının Mukavemet Hesabı
Bölüm 5 HAREKET KANUNLARI
Diferansiyel Denklemler
ONÜÇÜNCÜ HAFTA Reaksiyon mertebeleri. Katalizör ve reaksiyon hızları.
Bölüm 4 İKİ BOYUTTA HAREKET
AÇISAL HIZ, AÇISAL İVME VE TORK
Diferansiyel Denklemler
RAYLEIGH YÖNTEMİ : EFEKTİF KÜTLE
Yıldız Teknik Üniversitesi Makina Mühendisliği Bölümü
DENGELENMİŞ VE DENGELENMEMİŞ KUVVETLER
DEVRE ve SİSTEM ANALİZİ PROJE PLANI
AÇISAL YERDEĞİŞTİRME , HIZ ve İVME
TÜRBÜLANSLI SINIR TABAKALAR
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
NEWTON HAREKET YASALARI
BÖLÜM 6 NEWTON’UN YASALARI VE MOMENTUMUN KORUNUMU Doğrusal momentum:
Yıldız Teknik Üniversitesi Makina Müh. Bölümü
10-14 ŞUBAT Ünite kuvvet ve hareket Sürtünme kuvveti
Diferansiyel Denklemler
EŞİTLİK ve DENKLEM.
PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ Düzlemde Eğrisel Hareket
GİRİŞ DİNAMİK’İN TANIMI
2 Birinci Mertebeden Adi Diferansiyel Denklemler
2.grup Abdullah KARABULUT Selahattin BİLGİN Kemal DENİZ Bayram ARSLAN.
1. Eylemsizlik Prensibi(Fnet = 0)
AĞIRLIK MERKEZİ (CENTROID)
Diferansiyel Denklemler
Kapalı ve Açık Sistemler Arş. Gör. Mehmet Akif EZAN
DİERANSİYEL DENKLEMLER
TBF Genel Matematik I DERS – 11: Belirsiz İntegral
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNETİĞİ
Normal ve Teğetsel Koordinatlar (n-t)
Diferansiyel Denklemler
Giriş, Temel Kavramlar, Yapı Sistemleri
MEKANİK İmpuls Momentum Yrd. Doç. Dr. Emine AYDIN
Eşdeğer Noktasal Kütleler Teorisi Yrd.Doç.Dr. Aysun Eğrisöğüt Tiryaki
Prof. Dr. M. Tunç ÖZCAN Tarım Makinaları Bölümü
AKIŞKANLARIN STATİĞİ (HİDROSTATİK)
F=hA BATMIŞ YÜZEYLERE GELEN HİDROSTATİK KUVVETLER
Bir Boyutta Sabit İvmeli Hareket
Genel Fizik Ders notları
Mekanizmaların Kinematiği
PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ
AÇISAL HIZ, AÇISAL İVME VE TORK
Bölüm7 : Basit Sarkaç ile Yerçekimi İvmesinin Bulunması
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
MOMENTUM VE SIVI AKIŞLARINDA DİNAMİK KUVVETLER
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
Sunum transkripti:

Hidrostatik Denge Denklemi Dinamik Zaman Ölçeği Uygulama I Hidrostatik Denge Denklemi Dinamik Zaman Ölçeği 22.10.2009

Hidrostatik Denge Denklemi Hatırlayalım... Yıldız yapısını belirlemede iki kuvvet önemli rol oynar: Pr Pr Kuvvet=BasınçxAlan Bu denklem bir yıldızın iç yapısında çekimsel büzülmeyi basıncın nasıl dengelediğini göstermektedir. 22.10.2009

? Bu ifadenin integralini alırsak: Güneş yarıçapının yarı değerindeki basınç yaklaşık ne kadardır? ? Bu ifadenin integralini alırsak: 22.10.2009

? Güneşte çekim kuvvetinin %10’ nun basınç kuvvetiyle dengelenmemiş olduğunu varsayalım. Bu durumda güneşin yarıçapında değişim olur mu? Eğer olursa bu değişim ne kadar zamanda olur? (g=2.7x104 cm/s2) Hidrostatik denge denkleminden; elde edilir. O halde bu değişim ile birlikte çekim ivmesinin son değeri g=2.97x104 cm/s2 olur. 22.10.2009

Bu çekim ivmesine karşılık gelen yarıçap değeri, Ry=6.68x1010 cm olarak elde edilir. Yarıçaptaki değişim: Güneş’in yarıçapındaki değişim miktarı: (2.8x109/6.96x1010)x100=%4 22.10.2009

? Hidrostatik denge denklemini göz önüne alarak, bu denklemde basınç kuvvetinin olmaması durumunu irdeleyiniz. İse Eşitliğin her iki tarafı dr/dt ile çarpılırsa, t’ye göre türevi alınırsa 22.10.2009

Denklemi integre edersek, 22.10.2009

Eşitliğin sol tarafını, konuma göre zamandaki değişimi elde edebileceğimiz bir formda yazıp eşitliğin her iki tarafını dr ile çarparsak, elde edilir. Daha sonra eşitliği belli bir başlangıç noktasından (t=0, r=Ro) hareketle integre edecek olursak, elde edilir. 22.10.2009

İntegrali çözmek için x=r/Ro değişken atayalım,o halde denklemimiz haline gelir. Buradan sabitler integral dışına çıkarılıp işlem yapıldığında, 22.10.2009

yeniden x=sin2 değişimi yapılırsa, X=0 ise Sin2θ =0, θ=0 X=1 ise Sin2θ =1, θ=π/2 yeniden x=sin2 değişimi yapılırsa, 22.10.2009

elde edilir. Bu zamana serbest düşme zamanı veya , elde edilir. Bu zamana serbest düşme zamanı veya dinamik zaman ölçeği denilir. Bu zaman ölçeği, bir cisimde çökmeye karşı koyacak başka bir kuvvetin olmadığı durumda, çekim kuvveti etkisiyle bu cismin çökmesi için geçen süre olarak tarif edilebilir. 22.10.2009

Dinamik Zaman Ölçeği S=r ve λ=1 alırsak yıldızın ne kadar zamanda çökeceğini buluruz. O halde; 1) olan bir yıldız için 2) olan bir yıldız için 22.10.2009