SİSMİK PROSPEKSİYON DERS-7

... konulu sunumlar: "SİSMİK PROSPEKSİYON DERS-7"— Sunum transkripti:

1 SİSMİK PROSPEKSİYON DERS-7
PROF.DR.HÜSEYİN TUR

2 Sismik Yansıma Çok yaygın bir tekniktir. Petrol aramacılığı,
Kara ve denizde, 10m ‘den kabuk ve manto derinlikleri gibi farklı derinliklerden bilgi alınabilir. AMAÇLAR Tabaka ara yüzeylerinden yansıma geometrisi ve sismik dalga enerjisi Yapı ve stratigrafi Kaya ve sedimanların fiziksel özellikleri Sismik Hız

3 Sismik Yansıma

4

5

6 SİSMİK YANSIMA YÖNTEMİ
Giriş Bir sismik kaynaktan (karalarda veya denizlerde) çıkan sismik dalgalar yerin tabakalı ortamlarında yayılırken akustik empedans farklılığı olan ara yüzeylerden yansıyarak yüzeydeki alıcılarda kaydedilirler. Sismik dalgaların yansıma ilkelerine göre ve fizik yasalara bağlı olarak yeraltını görüntülemek için kullanıldığı bu yönteme sismik yansıma yöntemi (seismic reflectiom method) denir. Yansıma yönteminde yansımaya neden olan yer altı unsuruna (arayüzeye, süreksizliğe, saçıcılara) en genel olarak yansıtıcı (reflector) denilir. Kaydedilen sismik yansıma dalgaları kayıtçıda sismik izler olarak görülürler. Yüzey boyunca belirli düzenlerde yerleştirilmiş alıcılarda kaydedilen sismik izlerin oluşturdukları sismik izler topluluğuna sismik kesit (seismic section) denir. Sismik yansıma yöntemi yeraltının araştırılmasında en kesin sonuçlu yöntemlerden biridir. Bu özelliğinden dolayı, hidrokarbon (petrol, doğal gaz, kömür) araştırmaları, sığ tektonik (0-10 km) yapıların ve tortul havzalardaki tabakalı ortamların (çökeller, istiflenmeler,…) belirlenmesinde vazgeçilmez bir yöntemdir ve özellikle hidrokarbon araştırmaları ile özdeşmiş bir yöntem haline gelmiştir. Bununla birlikte, son 40 yıldır, ekipman (kaynak, alıcı, kayıtçı, vd.) ve veri işlem tekniklerindeki yeni gelişmelere ve azalan maliyetlere bağlı olarak mühendislik ve çevre problemlerine uygulamalarda yaygınlaşmış ve etkin bir yöntem olmuştur (Hunter vd., 1984; Knapp ve Steeples, 1986a and 1986b; Steeples and Miller, 1990).

7 Yansıma yönteminde sismik kırılmadan farklı olarak her bir arayüzeyin yansıma üretmesi için mutlaka hızın derinlikle artması zorunlu değildir. Mümkün olan her arayüzeyden (akustik empedans farklılığı olan tabakaların arayüzeylerinden) yansıma gerçekleşir. Bununla birlikte, sismik kırılma yönteminin aksine, sismik yansıma verilerinin yorumlanabilmesi için elde edilen veriler çok fazla veri işleme tabi tutulur. Çünkü, yansıma verisi çok fazla gürültü içerir. Bu nedenle sismik yansıma yönteminde birincil yansımalar dışında kaydedilen tüm olaylar «gürültü» olarak tanımlanır ve veri işlem teknikleri veriden indirgenmeye çalışılırlar. Gürültülerin bir kısmı yansıma spektral içeriği ile uyumlu (yüzey dalgası, tekrarlılar, saçılmalar, ilk varışlar, kırılma tekrarlıları (guided waves)) ve spektral içeriğin dışında genellikle yüksek frekanslı olan uyumsuz (çevresel gürültüler) gürültülerdir. Dolayısıyla, yansıma yönteminde yansıma dalgacıklarının frekans içeri önem taşır. Çoğunlukla yeraltının ayrımlı bir şekilde görüntülenebilmesi için geniş bant frekans bilgisine ihtiyaç vardır ve yansıma yönteminde önemli bir iş zamanı verilerin işlenme sürecinde harcanır. Sismik kırılma verilerinde ilk varış zamanlarından elde edilen X-T grafikleri, sismik yansıma verilerinde yansıma hiperbollerinin X2-T2 grafikleri yorumlanarak tabaka hızları ve kalınlıkları elde edilmeye çalışılır. Kırılma sismiği ile ara hızlar, yansıma sismiği ile kök ortalama kare (root mean sqaure-RMS) hızlar hesaplanır. Hesaplanan RMS hızları daha sonra Dix (1955) denklemi ile ara hızlara dönüştürülür. Bununla birlikte, sismik yansıma yönteminde hız hesaplamaları daha ileri aşamalarda hız spektrumları, sabit hız panelleri ve sabit hız yığma panelleri hesaplanarak daha doğru ve güvenli bir şekilde hesaplanır ve sonraki aşamalarda bu hızlar kullanılır.

8 Yansıma ölçümleri genel olarak sığ tortul (sedimenter) sahalarda gerçekleştirilmektedir. Bu tür sahalarda tabaka hızları derinliğin fonksiyonu olarak çok sık değişirler. Çünkü her bir tabaka farklı fiziksel özelliğe sahiptir. Düşey yöndeki bu değişim her bir tabakanın kendi içindeki yanal değişimlerden dolayı olan hız değişimlerinden daha fazladır. Bu nedenle yansıma ölçümlerinde yanal değişimleri ihmal edilebilir. Sismik kırılma için kullanılan tüm kaynak ve alıcılar sismik yansıma için kullanılabilir. Bununla birlikte alıcıların frekans bant aralıkları çalışmada öngörülen ayrımlılığı göre seçilen örnekleme zamanına bağlı olarak kaydedilen kullanışlı frekans bant aralığı değişmektedir. Mesela bant genişliği 4ms örnekleme zamanı için bu aralık 10-80Hz aralığında iken, 2ms için Hz arasındadır. Sismik yansıma yöntemi için çok ileri teknolojilere sahip kaynak ve alıcı sistemleri geliştirilmiştir ve geliştirilmektedir. Sismik yansıma yöntemi araziden veri toplama, işleme, işçilik gibi bir çok bakımdan sismik kırılmaya göre çok maliyetlidir. Çalışmaların boyutlarına göre değişmekle birlikte bugün bir hidrokarbon araştırması için denizlerde yapılan sismik çalışmaların maliyeti karalardaki yapılan sismik yansıma çalışmalarının maliyetinden en az 1.5 kat daha fazladır.

9

10 = * = * Yansıma katsayıları serisi Kaynak Dalgacığı
KONVOLÜSYONEL MODEL Yansıma katsayıları serisi Kaynak Dalgacığı = * Sismik kesit(sismogram) = * girişim

11 KONVOLÜSYON (CONVOLUTION)
Doğrusal bir sistemin girişi ile çıkışı arasındaki matematiksel işlemdir. giriş çıkış sistem =0 f(0)=x0y0 =1 f(1)=y1x0+x1y0 y 1 2 3 =2 f(2)=y2x0+x1y1+x2y0 =3 f(3)=y3x0+y2x1+y1x2+y0x3 =4 f(4)=y3x1+y2x2+y1x3 =5 f(5)=y3x2+y2x3 =6 f(6)=x3y3

12 KONVOLÜSYON (CONVOLUTION)

13 KONVOLÜSYON (CONVOLUTION)
Giriş Dalgacıkları Genlik Spektrumları Faz Spektrumları

14

15 ÇOK KANALLI SİSMİK (Yansıma hiperbolleri)
FFID: Field File ID Number (Shot Gather No) Zaman-uzaklık grafiği Doğrudan gelen dalga Baş dalgası Deniz tabanı yansıması Tabanaltı yansıması

16 (SHOT GATHERS, COMMON SHOT GATHERS)
Bir hat boyunca ardışık olarak elde edilen atış gruplarının (shot gathers, common shot gathers) yanyana çizimi

17

18 Farklı kişiler tarafından veri işlemi yapılmış sismik kesitler

19 Yatay Düzlem Arayüzey Modeli
Bir kaynaktan çıkan sismik enerji akustik empedans farklılığı olan bir arayüzeyden yansıyarak yüzeydeki alıcılarda kaydedilir. Yatay yansıtıcı durumunda yansıma kaynak-alıcı mesafesinin orta noktasından gerçekleşir. Bu derinlik noktasına “ortak derinlik noktası” (common depth/reflection point-CDP veya CRP) veya yüzeydeki iz düşümüne “ortak orta nokta” (common mid point-CMP) denir. Bununla birlikte, bir yansıma verisinde yansıma zamanı ve genliği yansıtıcının derinliği ve yansıtıcıya kadar olan hız hakkında bilgi verir. Buna göre Şekil 7.1’de gösterilen yatay düzlem bir yansıtıcı modeli için S kaynağından G1 (veya simetrik uzaklıktaki G2 alıcısına) alıcısına olan seyahat zamanı SBG1 yolu için hesaplanabilir. Buna göre denklem (7.1) basitçe tek tabaklı bir ortamda bir X mesafesinde alıcıya kadar olan yansıma zamanını gösterir. Bu denklem hiperbolik bir eğriyi temsil eder.

20 Şekil 7.1. Yatay tek tabakalı bir ortamda yansıma ışın yolları ve yansıma hiperbolü.

21 (7.1) Burada, t(0) “sıfır açılım (ofset) zamanı” olarak isimlendirilir ve yansımanın arayüzeye dik gidiş-geliş yolunda (MB yolu) harcanan zamanını ifade eder. Yer ortamları ve özellikle sedimanter ortamlar çok tabakalıdır. Bu durumda n. tabakanın tabanından olan yansıma zamanı denklemi, (7.2) şeklinde verilir. Normal olarak sismik dalga n. tabakaya kadar her bir tabakanın ara hızı ile yayılır ve yansıyarak tekrar geri döner. Dolayısıyla bu yol Şekil (7.2)’de ince sürekli çizgiyle gösterilen eğrisel yoldur. Bu yol şekildeki kalın çizgi ile gösterilen doğrusal bir yola, n. tabakaya kadar olan tüm ara hızların tek bir hız ile temsil edilmesi ile dönüştürülebilir. Bu durumda kullanılan hız RMS hızıdır.

22

23 Şekil 7.2. Çok tabakalı ortamda ara hızlarla ve RMS hızı ile gidilen yansıma ışın yolları.

24 Eğimli Düzlem Arayüzey Modeli
Ara yüzeyin eğimli olması durumunda yansıma kaynak-alıcı orta noktasında olmaz ve yansımalar eğim yukarı noktalardan gerçekleşir. Bu durumda yansıma hiperbolünün minimum noktası eğim yukarı kayar. Şekil 7.3. Eğimli ara yüzey için yansıma seyahat zamanı.

25 Şekil 7.3’de verilen geometriye göre eğimli arayüzeyden yansıma seyahat zamanı SOR üçgeni için yazılan kosinüs teoreminden kolaylıkla elde edilebilir. (7.3) Eğer SOR açısı (90-) yazılır ise arayüzey ters tarafa eğimli olur. Bu durumda seyahat zamanı, (7.4) şeklinde elde edilir.

26

27 Eğim Hesabı

28 YATAY TEK TABAKALI ORTAMLARDA YANSIMA HİPERBOLLERİ
Yansıma hiperbolleri YATAY TEK TABAKALI ORTAMLARDA YANSIMA HİPERBOLLERİ X=0 m jeofonuna yansıma varış zamanı Yatay tek tabakalı ortamlarda seyehat zamanı ifadesi

29 EĞİMLİ TEK TABAKALI ORTAMLARDA YANSIMA HİPERBOLLERİ
Yansıma hiperbolleri EĞİMLİ TEK TABAKALI ORTAMLARDA YANSIMA HİPERBOLLERİ X=0 m jeofonuna yansıma varış zamanı Eğimli tek tabakalı ortamlarda seyehat zamanı ifadesi (Levin denklemi) f: tabaka eğim açısı

30 Yatay Tek Tabaka Durumu ve Normal Kayma Zamanı
((NMO )

31 NMO – Normal Moveout Düzeltmesi
G5 G4 G3 G2 G1

32 NMO – Normal Moveout Düzeltmesi
X X, H (To), V ’ nın fonksiyonu H V

33 NMO – Normal Moveout Düzeltmesi
X T is NMO T = tx-t0 Where tx = two-way time of event at offset distance of x t0= two-way time of event at zero-offset t0 tx

34 NMO – Normal Moveout Düzeltmesi

35 Velocity Analysis  T = tx-t0  T ~ x2/2V2t0
Know x from geometry & t0 measured from seismic trace Select a variety of V’s to get best T

36 Stacking - Summing

37 Sıfır uzaklık zamanından olan zaman farklarına kayma zamanı (normal moveout) denir. Bu durumda bu kayma zamanının giderilmesi (veya düzeltilmesi) işlemine “normal kayma zamanı düzeltmesi-NKZ (normal moveout correction-NMO)” denir. Bu kayma zamanı aynı yansıtıcıdan kaynaklanan yansımanın sıfır uzaklığındaki kayıt zamanı, t(0), ile bir x uzaklığındaki yansıma zamanı, t(x) arasında oluşur. Bu düzeltme yüzeydeki kaynak-alıcı arası orta noktasına göre yapılır. Eğer arayüzey yatay ise CMP=CDP, eğimli ise CMPCDP dir. Arayüzeyin eğimli olmasından dolayı yapılan düzeltme “Eğimli Kayma Zamanı Düzeltmesi (Dip Moveout-DMO)” olarak isimlendirilir. Ancak arayüzey eğimli de olsa tüm düzeltme işlemleri CMP noktasına göre yapılır. İzleyen Şekil 7.4 ve denklemler yatay ve eğimli arayüzeyde NMO kavramını açıklamaktadır.

38 Şekil 7. 4. Yatay ve eğimli arayüzey durumunda NMO ve DMO kavramları
Şekil 7.4. Yatay ve eğimli arayüzey durumunda NMO ve DMO kavramları. Her iki durumda da sıfır ofset zamanı, CMP noktasından yansıtıcıya dik uzaklık (kalınlık) boyunca gidiş-geliş zamanıdır.

39 CDP (common depth point) ve CMP (common mid point) kavramı, yeraltı yatay tabakalardan oluşuyorsa ve yanal yönde hız değişimi yoksa birbirine eşdeğerdir.

40 NMO düzeltmesi aşağıdaki gibi verilir.
(7.5) Bu denklemler NMO uygulaması için çok önemlidir. Derinliğin ofsetten (z>>x) çok büyük olduğu durumlarda NMO düzeltmesinde kullanılır. Bu nedenle, NMO hızı kısa açılımlardaki hiperbolik yansımalar için geçerlidir. Bu ilişkiler, denklem (7.2)’ye Binom açılımı uygulanır ve yüksek terimler ihmal edildiğinde de elde edilebilir. Şekil 7.5, denklem (7.2) ve denklem (7.6) arasındaki uyumun açılıma göre değişimini göstermektedir.

41 (7.6)

42 Denklem (7.6)’daki VNMO hızı, NMO etkisini gidermek için kullanılan hız olup, ortak derinlik noktası (ODN) yansıma izlerinin birleştirilmesi (farklı kaynaktan ve farklı derinliklerde aynı noktadan yansıyan izler arasındaki NMO etkisi giderilen izler üst üste toplanır) için kullanılan yığma hızı olarak da bilinir. Yorum açısından çok önem arz etmeyen bu hız bilgisi daha ziyade işlem aşamasında kullanılır. NMO hızı kaynak ve alıcılar arası mesafelerden ve yeraltındaki eğimli yansıtıcı yüzeylerden etkilendiğinden bazen yanıltıcı ara hız değerlerine neden olur. Tablo 7.1’de yer modeline göre NMO hızının anlamları verilmektedir. Görüldüğü üzere, NMO hızı kısa açılımlardaki hiperbolik yansımalar için geçerli iken, yığma hızı tüm açılım boyunca en uyumu sağlar. RMS hızı tabakalı ortamda NMO düzeltmesi için kullanılmaktadır.

43