SONLU ELEMANLAR DERS 9.

Slides:



Advertisements
Benzer bir sunumlar
DİFERANSİYEL AKIŞ ANALİZİ
Advertisements

GEOMETRİ PROJE ÖDEVİ BERRİN CANERİ 9/G 419 KONU: koordinat DoGRUSU, DIK KOORDINAT DUZLEMI,VEKTORLER KAYNAK: INTERNET,FEM YAYINLARI.
Baz Değişimi Bir sorun için uygun olan bir baz, bir diğeri için uygun olmayabilir, bu nedenle bir bazdan diğerine değişim için vektör uzayları ile çalışmak.
Kofaktör Matrisler Determinantlar Minör.
KARMAŞIK SAYILAR.
ATALET(EYLEMSİZLİK) MOMENTİ
Prof. Dr. Halil İbrahim Karakaş
17. MEKANİKSEL SİSTEMLER VE TRANSFER FONKSİYONLARI
Bölüm 8: EĞRİ UYDURMA Fizikte laboratuarda yapılan deneysel ölçümlerin ne kadar hata payı içerdiğini, veya belli teorik modellere ne kadar uyduğunu bilmek.
FONKSİYONLAR ve GRAFİKLER
SİSMİK- ELEKTRİK YÖNTEMLER DERS-1
POTANSİYEL VE ÇEKİM.
Lineer Sistemlerin Deprem Davranışı
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
MATRİSLER ve DETERMİNANTLAR
DERS 2 MATRİSLERDE İŞLEMLER VE TERS MATRİS YÖNTEMİ
KÜMELER GEZEGENİNE HOŞ GELDİNİZ.
MATRİS-DETERMİNANT MATEMATİK.
MATEMATİK ÖĞRENEBİLİR
FONKSİYONLARIN GRAFİKLERİ
DERS 3 DETERMİNANTLAR ve CRAMER YÖNTEMİ
FONKSİYONLAR f : A B.
SONLU ELEMANLAR DERS 2.
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
RAYLEIGH YÖNTEMİ : EFEKTİF KÜTLE
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
Ters Hiperbolik Fonksiyonlar
Yrd.Doç.Dr. Mustafa Akkol
PARÇACIĞIN KİNEMATİĞİ Düzlemde Eğrisel Hareket
NEWTON-RAPHSON YÖNTEMİ
FONKSİYON TARİHİ FONKSİYON
Lineer Cebir Prof.Dr.Şaban EREN
SONLU ELEMANLAR DERS 5.
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
2 Birinci Mertebeden Adi Diferansiyel Denklemler
SONLU ELEMANLARA GİRİŞ DERSİ
SONLU ELEMANLAR DERS 7.
SONLU ELEMANLAR DERS 4.
SONLU ELEMANLAR DERS 3.
Öğretmenin; Adı Soyadı :
SONLU ELEMANLAR DERS 8.
SONLU ELEMANLAR DERS 6.
Yrd. Doç. Dr. Mustafa Akkol
BAĞINTI & FONKSİYONLAR.
Bilgisayar Grafikleri Ders 3: 2B Dönüşümler
Matematiksel Veri Yapıları. İçerik Matematiksel Veri Yapıları – Kümeler – Diziler – Fonksiyonlar – İkili ilişkiler Sonsuz kümeler – Sonlu nicelik – Sonsuz.
Matrisler ( Determinant )
İÇİNDEKİLER: TÜREV KAVRAMI TÜREV ALMA KURALLARI FONKSİYON TÜREVLERİ TÜREV UYGULAMALARI.
V2’nin q1 doğrultusunda ki bileşenine
‘nin çözümünü bulmanın bir yolu yok mu?
n bilinmeyenli m denklem
Lineer Cebir (Matris).
Biz şimdiye kadar hangi uzaylar ile uğraştık:
Lineer cebrin temel teoremi-kısım 1
Lineer Vektör Uzayı ‘de iki
Bir sektörün doğrusal üretim fonksiyonu
Mekanizmaların Kinematiği
Teorem 2: Lineer zamanla değişmeyen sistemi
Sinir Hücresi McCulloch-Pitts x1 w1 x2 w2 v y wm xm wm+1 1 '
5/40 ile çarpılır ve 2nd satır ile toplanır
Sistem Özellikleri: Yönetilebilirlik, Gözlenebilirlik
Sistem Özellikleri: Yönetilebilirlik, Gözlenebilirlik ve Kararlılık
Teorem: (Tellegen Teoremi) ne elemanlı bir G grafında KAY’sını
SONLU ELEMANLAR YÖNTEMİ
TÜREV ve TÜREV UYGULAMALARI
SONLU ELEMANLAR DERS 5.
Sunum transkripti:

SONLU ELEMANLAR DERS 9

DÜZLEM GERİLME FORMÜLASYONU z yönünde herhangi bir yükleme yoksa, o eksende herhangi bir iç kuvvet oluşmaz. Bu durumda o yöndeki gerilme sıfır alınabilir. Düzlem gerilme diye adlandırabileceğimiz bu durumda gerilme vektörü dür.

Bu durumda gerinim (strain) değerleri Buradaki Gerilme gerinim arasındaki ilişki ise

O halde matris formunda stress-strain ilişkisi veya kısa gösterimle dir.

Böyle durumda strain enerjisi Simetrik olduğu için transpozesi kendisine eşittir.

Izoparametrik Formülasyon Dikdörtgen eleman içindeki bir A noktasının yatay yöndeki deplasmanı: Dikdörtgen eleman içindeki bir A noktasının düşey yöndeki deplasmanı: Bunları matris formunda yazarsak

Dikdörtgen eleman içindeki bir A noktasının yatay yöndeki koordinatı: Dikdörtgen eleman içindeki bir A noktasının düşey yöndeki koordinatı: Elemanla alakalı direngenlik matrisini bulurken deplasman değerleri olan u ve v değerlerinin x ve y ye göre türevlerine ihtiyaç vardır. Fakat şekil fonksiyonları  ve  ya göre değişiyordu.Bu yüzden böyle bir fonksiyonu niteleyebilecek örnek bir fonksiyonunun x ve y ye göre olan türevi ile  ve  ya bağlı türevi arasında bir bağıntı kurmamız icap eder. Matematikte sıklıkla kullandığımız zincir kuralını bu noktada kullanabiliriz.

Bunu matris formatında yazarsak bulunur. Buradaki J matrisi koordinat sistemleri arasındaki dönüşümü sağlayan Jakobiyen matrisidir. Ayrıca bu bağıntı olarak ta yazılabilir.

Şimdi Jakobiyen matrisi biraz açalım: Hatırlatmalar: İzoparametrik elemanlarda şekil fonksiyonları Bir matrisin tersinin alınması:

Bu açıklamalardan sonra bir eleman için direngenlik matrisini bulmak için kullandığımız formülasyonumuza devam edelim. Bir leleman için strain energy burada te elemanın kalınlığıdır. Stress-strain arasındaki ilişkiyi tekrar yazarsak: Buradaki türev ifadelerini J matrisi ile halledebiliriz:

bu iki ifadeyi birleştirirsek:

burada

O dalde strain ifadesini daha kompakt bir halde yazarsak Sonuç olarak K matrisi aşağıdaki gibi ifade edilebilir. Bu matris 8x8 boyutunda olup çözümü Gauss-Legendre ile yapılır.