Basit elastik saçılma Ders 3 Çekirdek fizigi I ders 2.

Slides:



Advertisements
Benzer bir sunumlar
8. SINIF 3. ÜNİTE BİLGİ YARIŞMASI
Advertisements

ATOMUN YAPISI Elementlerin tüm özelliğini gösteren en küçük parçasına atom denir.Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir. Atomda bulunan yükler;
Dalga Hareketi Genel Fizik III Sunu 8.
PARÇACIK KİNEMATİĞİ-I
Konu: Radyasyonun madde ile etkileşmesi
NOKTA, DOĞRU, DOĞRU PARÇASI, IŞIN, DÜZLEMDEKİ DOĞRULAR
Nükleer Modeller Tutay Ders:
KARMA Ş IK SAYILAR Derse giriş için tıklayın... A. Tanım A. Tanım B. i nin Kuvvetleri B. i nin Kuvvetleri C. İki Karmaşık Sayının Eşitliği C. İki Karmaşık.
JEODEZİ I Doç.Dr. Ersoy ARSLAN.
İŞ VE ENERJİ İş : Dengelenmemiş net kuvvetin parçacığın yörüngesi boyunca katettiği eğrisel yola göre integrasyonu işi verir. ‌‌│
9. ADİ DİFERANSİYEL DENKLEMLERİN SAYISAL ÇÖZÜMLERİ
8. SAYISAL TÜREV ve İNTEGRAL
BASINÇ SORULAR.
Bu slayt, tarafından hazırlanmıştır.
Ders: Çekirdek Fiziği II Konu: Nükleer Modeller – 2
Konu:4 Atomun Kuantum Modeli
Atomu oluşturan parçacıklar farklı yüklere sahiptir.
POTANSİYEL VE ÇEKİM.
Elektromanyetik Işıma
ARALARINDA ASAL SAYILAR
KOLLOİDAL SİSTEMLERDE IŞIK SAÇILMASI
Nükleer ve Parçacık Fiziği’nde Monte Carlo Uygulamaları Bahar Okulu
Bohr Atom Teoremi Hipotezine göre; elektronlar sadece belli enerji seviyelerinde bulunabilirler. Her bir düzey çekirdek etrafında belli bir uzaklıkta bulunan.
AC DEVRE ANALİZİ (Sinüzoidal Kaynak Devre Analizi)
Kuantum Mekaniği.
Atom Modelleri Thomson Modeli Rutherford Modeli Bohr Modeli
İtme ve momentum kavramları Momentum Momentumun Korunumu
HİDROLİK 6. HAFTA MOMENTUM VE SIVI AKIŞLARINDA DİNAMİK KUVVETLER.
Tam sayılarda bölme ve çarpma işlemi
Elektromanyetik Işının (Foton) Madde İle Reaksiyonu
HABTEKUS' HABTEKUS'08 3.
Anadolu Öğretmen Lisesi
Alfa Bozunumu Alfa bozunumu
Ek-2 Örnekler.
Yard. Doç. Dr. Mustafa Akkol
Diferansiyel Denklemler
X-ışınları 5. Ders Doç. Dr. Faruk DEMİR.
FONKSİYONLAR f : A B.
Atom ve Yapısı.
Rutherford Saçılması ve Simülasyonu
Gamma Bozunumu
Elektromanyetik Işının (Foton) Madde İle Reaksiyonu Ders:Gamma-devam
İSMİN HALLERİ.
Toplama Yapalım Hikmet Sırma 1-A sınıfı.
Kırılma ve Difraksiyon Yansıtma oranı = 1-Absorbsiyon oranı Kırılma: n = Kırılma indisi.
ÖZEL MÜZEYYEN ÇELEBİOĞLU İLK OKULU.
Schrödinger Dalga Eşitliği
Yard. Doç. Dr. Mustafa Akkol
Spin ve parite: Ders Çekirdek fizik I.
TEK FONKSİYON-ÇİFT FONKSİYON
MEKANİK SİSTEMLERİNİN TEMEL ELEMANLARI
TRİGONOMETRİ.
Dar Açıların Trigonometrik Oranları
Kuantum Mekaniği.
Bohr modeli Niels Hanrik Bohr 1911 yılında kendinden önceki Rutherforth Atom Modeli’nden yararlanarak yeni bir atom modeli fikrini öne sürdü. Bohr atom.
Maddenin yapısı ve özellikleri
ATOM.
YENİLEVENT ANADOLU LİSESİ
HADDELEME GÜCÜNÜN HESAPLANMASI:
ATOM VE KURAMLARI.
MEKANİK İş Güç Enerji Yrd. Doç. Dr. Emine AYDIN
Işık, hem dalga hem de tanecik özelliği gösterir
UYARILMIŞ HAL, KÜRESEL SİMETRİ VE İZOELEKTRONİK. ATOMUN YAPISI Hadi kullanacağımız şekli tanıyalım… İlk sayfa döner. İleri Film gösterimi şeklinde sunar.
Gazların hareketi kinetik modelle açıklanabilir. 1.Gazlar sürekli olarak gelişigüzel hareket halinde olan m kütleli moleküllerden oluşur. 2.Moleküllerin.
Atom Molekül Dersi (Kerem Cankoçak) Bu belgeler ders notları olarak değil, Atom Molekül Ders konularının bir kısmına yardımcı olacak materyeller olarak.
Temel kanunlardan bizi ilgilendirenler şunlardır:
Konu: Radyasyonun madde ile etkileşmesi
NİŞANTAŞI ÜNİVERSİTESİ
AÇISAL YERDEĞİŞTİRME , HIZ ve İVME
Sunum transkripti:

Basit elastik saçılma Ders 3 Çekirdek fizigi I ders 2

Tesir kesitinin tanımı (): Bie reaksiyon olma olasığı; (cm2) sapma merkezlerinin yoğunluğu. Taneciklerin akımı j (s-1cm-2) (cm2) reaksiyon tesir kesiti Bir saniyesdeki (s) Sapmaların sayısı (reaksiyon sayısı) N= A j dır. Toplam sapma merkezlerin sayısı Z= A dır. Bu durumda : Bir reaksiyonun olma alasalığı W=  dır. Ve L: Avogadro sayısı, : yoğunluk, d: sapmayı yapan maddenin kalınlığı yardımı ile Sapma merkezlerinin alan yoğunluğu yardımı ile hesaplanır:  d L / M Çekirdek fizigi I ders 2

=N/(jA) = saniyedeki reaksiyon sayısı /(jA) Kuantum mekanikte ise =N/(jA) = saniyedeki reaksiyon sayısı /(jA) =saniyedeki sapma merkezi başına düşen reaksiyon sayısı / j dır. Yani  reaksiyonun tipini, enerjisini ve çarpışma partnerlerini karakterize eder. Diferansiyel tesirkesiti. (d/d). Yani bir  açısı aralığında sapmaya uğrayan taneciklerin sayısı demektir. Çekirdek fizigi I ders 2

Rutherford saçılması: Tanecik akımı bir hedefle çarpıştıralım. Gelen ışının  açına paralel r uzaklıkta bir detektör bulunsun. Detektörün A alanı olsun. Detektöre gelen d=A/r2 dir. Tesir kesiti  j(akım): dt zaman aralığında A alanına gelen akım. A sapma merkezleri  için. Sapma merkezleri tarafında olşturulan alan A dır. Reaksiyon sayısı/dt = .jA Çekirdek fizigi I ders 2

W= : gelen bir taneciğin bir reaksiyona girme olsallığı W yerin kuantum mekanikte kullanılan  kullanacağız.  = (dt aralığındaki reaksiyon sayısı / j*A) A:saçılma merkezleri Biraz daha özeleştirmek lazım: = [(reaksiyon sayısı saçılma merkezine bağlı/s) /j(gelen tanecik akımı)] Birim: s-1/(s-1cm-2)=cm2 Çekirdek fizigi I ders 2

Diferansiyel tesir kesiti: d aralığın gelen tanecik (d/d)=[(dt zamanda d aralığına gelen tanecik sayısı/s) /j mermi akımı] Birim cm2 10-24cm2= 1 Barn = 1b, 1 mb = 10-27 cm2 (d/d) birimi ise mb/sr (milibarn/steradian) Toplam tesir kesiti T bir küre üzerinde integre edilirse elde edilir. Çekirdek fizigi I ders 2

Rutherford deney düzeni Detektör Mermi Hedef Deney düzenini den hareketle Rutherford tesir kesitinin elde edilmesi. Çekirdek fizigi I ders 2

Klasik mekaniksel olarak, Sommerfeld parametresi =a/; a: parametresi merkezi çarpışmada hedef ve merminin en yakın oldukları aralık. =h/p Broglie dalgaboyu. Klasik olarak >>1 dir. <1 için dalga denklemi gerekli(KM) = [Z1Z2e2/hV]=[Z1Z2.]/(V /c) Z1, mermi Z2 hedef çekirdek. 1/137 Çekirdek fizigi I ders 2

b ve b+db aralığında gelen tanecik akımı j*2bdb dır. Klasik çarpışmada çarpışma parametresi (b) ile  arasında bir bağıntım var. (b,E) bağlı. b ve b+db aralığında gelen tanecik akımı j*2bdb dır. Buda dR=2sind aralığında saçılan taneciğe eşittir. Yani Mutlak değer çünkü sonuç negatif olamaz. (b,E) biliniyorsa tesir kesiti bulunur. Çekirdek fizigi I ders 2

Rutherfort saçılması açıklanması: Rutherford deneyini anlamak için Coulomb saçılmasını incelemek gerekli. Rutherfort saçılması açıklanması: Coulomb alanı etkisi ile Z2 çekirdek ile Z1 tanecik arasında F=-(Z1Z2e2/r2) ve Potansiyel V(r)=Z1Z2e2/r=C/r C>0 ise itici potansiyel. Çekirdek fizigi I ders 2

Çekirdek fizigi I ders 2

Klasik mekanikte: E enerji ve m tanecik kütlesi ise: l =bp=b(2mE)1/2 l:açısal momentum, b:çarpışma parametresi b=(C/2E)*cot(1/2) E,b ve  bağıntısı  = 2 cos(1/2)sin(1/2) ve Bağıntısı yardımı ile Çekirdek fizigi I ders 2

E=1/2mrv2 :kinetik enerji mr=m1m2/(m1+m2) Ve C yi yerine koyarsak Rutherford’un bilinen sapma formülü elde edilir. E=1/2mrv2 :kinetik enerji mr=m1m2/(m1+m2) Merkezi kuvvet ~ 1/r2 orantılı. Buradan 2+= cos =sin/2=a/c Ctg(/2)=tan=b/a Buradan b=a cotg(/2) Çekirdek fizigi I ders 2

Rutherford deneyine örnek: 16O nin 197Au hedefle çarpıştırılması sonucu 16O elastik saçılması. Çekirdek fizigi I ders 2

Tesir kesiti  nın Tesir kesiti kinetik enerjinin bir fonksiyonu bir fonksiyonu Çekirdek fizigi I ders 2

Elektronun çekirdekten sapması. Çekirdek fizigi I ders 2

Bu formülün başka bir kulanım alanı: R çapına sahip bir hedefin sert bir küre olarak kabul edersek: Saçılmanın isotrop olduğu yani (d/d)  ya bağlı değil. Toplam tesir kesiti Çekirdek fizigi I ders 2

Bu metotla hedef ve mermi çekirdeğin çapı belirlenir. Yapılan deneylerde yukarıdaki bağıntıyı veriyor. Çekirdek fizigi I ders 2

Çekirdek fizigi I ders 2

Çekirdek fizigi I ders 2